蔡燕兵,余功明,李云德[1]（2014）在《pp和PbPb碰撞中大横动量K和π的光生过程（英文）》文中认为基于微扰量子色动力学（pQCD）,计算了考虑核遮蔽效应和喷注淬火效应的pp和PbPb碰撞中大横动量K和π的光生过程的产额。在光生过程中可以看到K+/π+的增强。数值计算结果表明,所考虑的光生过程对K和π产生是一个很好的修正。
周丽娟[2]（2011）在《相对论重离子碰撞中直接光子产生和QCD真空中夸克虚度的研究》文中研究说明二十世纪七十年代,李政道和G.C.Wick预言通过相对论高能重离子碰撞有可能在一定的空间区域内形成高温高密系统,使能量密度达到产生夸克解禁闭的阈值,从而形成一种新的物质形态—夸克胶子等离子体（Quark Gluon Plasma—QGP）。这一预言极大地推动了重离子碰撞理论和实验的发展,使其成为物理学的一个主流研究方向。上世纪八十年代美国布鲁克海文国家实验室（BNL）的AGS和欧洲核子中心（CERN）的SPS开始运行,2000年相对论重离子对撞机（RHIC）在BNL的建成运行,至今已经积累了大量实验数据。通过对这些实验数据的分析和计算表明：在RHIC的Au+Au对心碰撞实验中已经产生了一种非常粘稠的不能用强子自由度来描述的部分子物质,而这种部分子极有可能是一种强耦合的夸克胶子等离子体（strongly coupled Quark Gluon Plasma—sQGP）。预计已经在CERN运行的大型强子对撞机（LHC）将产生寿命更长的QGP物质,这为寻找QGP及研究这种新的物质形态提供了前所未有的机会。通过多年的研究,人们相继提出了一些物理观测量,期望通过这些物理观测量来判定夸克胶子等离子体是否形成,例如：奇异粒子对产额的增长,J/ψ压低,集体流效应等等。其中,大横动量的光子产生被认为是研究QGP物质形态的理想指针信号。光子作为指针信号的优点在于：光子与其它粒子间的相互作用为电磁相互作用,电磁耦合常数（αe=1/（137））非常小,所以平均自由程比较大,产生的光子不与其它粒子发生强相互作用,能够离开碰撞区域被探测到,并携带QGP的热力学信息。在核子-核子碰撞中产生的光子根据反应过程可分为：由软过程产生的软光子,即衰变光子；由硬过程产生的硬光子,包括直接光子（组分部分子直接通过湮灭过程或康普顿过程产生的光子）和碎裂光子。在核-核碰撞中,由于核介质效应,产生的光子根据反应过程可分为：由软过程产生的软光子,包括热光子和衰变光子：由硬过程产生的硬光子,包括直接光子和碎裂光子,以及2003年由R.J.Fries提出的一个硬过程产生的部分子与高温高密介质中的热部分子通过康普顿过程或正反夸克湮灭过程产生的光子,即喷注-光子转化（Jet-Photon conversion）。我们主要感兴趣的是由硬过程产生的光子。在p+p碰撞中,大横动量的光子谱主要由直接光子和碎裂光子组成。而在A+A碰撞中,强作用介质使得大横动量光子谱主要由直接光子、碎裂光子和喷注-光子转化产生。其中碎裂光子和喷注-光子转化都是由部分子喷注产生的,而部分子喷注在穿过高温高密介质时会发生多重散射诱发胶子辐射损失能量,因此和同一能量下的p+p碰撞产生的光子谱相比,A+A碰撞产生的光子谱将更复杂。这其中不但有初态的核效应,还有末态部分子喷注能量损失效应,以及由于强作用介质导致的其他光子产生,例如：喷注-光子转化。在本文中,我们首先研究了RHIC高能核-核碰撞的直接光子产生。原来的高能核-核碰撞产生直接光子研究中,人们只计算到了光子产生的领头阶（LO）,对于高阶修正的贡献是通过一个因子K人为引入的。我们通过直接计算核-核碰撞次领头阶（NLO）的贡献,考察了RHIC的Au+Au碰撞直接光子产生,避免了引入K因子计算高阶修正贡献的不确定性。在次领头阶（NLO）部分子模型的基础上,我们分别在（1+1）维Bjorken模型和（3+1）维理想流体力学模型下定量地研究了在RHIC能区对心度为0-10%的Au+Au碰撞的光子谱,并给出核修正因子RAA。通过对光子谱的研究,我们得到如下结果：热光子贡献主要在小pT区域,随着PT的增加热光子贡献迅速减小；在大PT区域,以直接光子的贡献为主,部分子的能量损失使得由碎裂光子和喷注-光子转化的贡献被大大压低。此外,我们还研究了核修正因子RAA。在横动量4GeV<PT<13GeV区间,我们的理论结果与实验符合较好,但在大横动量（PT>14 GeV）区问理论结果与实验有明显偏离。在大横动量区问理论结果与实验不一致也许与实验上p+p测量在大横动量区间有比较大的实验误差有关。因此,我们期待大横动量区域更进一步的实验结果能够检验我们的理论。木文的第二部分研究工作是在次领头阶（NLO）部分子模型的基础上,通过采用不同的初态核效应参数化形式,定量研究了在RHIC和LHC能区p十A和对心A+A碰撞中直接光子和中性π介子的核修正因子RpA和RAA。在考虑由于初态核介质效应引起部分子分布函数的修正时,我们采用了EKS,EPS,DS和HKN四种参数化形式。我们的研究结果表明：无论在RHIC还是LHC能区,对心A+A碰撞中直接光子的核修正因子RaγA是辨别现有的各种初态核效应参数的最有效工具。本文的第三部分研究工作是基于“彩虹”近似,求解Dyson—Schwinger方程,研究QCD真空中夸克的虚度。QCD非定域的真空凝聚描述了在非微扰QCD真空中夸克和胶子的分布。物理上讲,这意味着真空中的夸克和胶子有非零的平均平方动量,此平均平方动量称之为夸克的虚度。夸克的虚度是由定域的夸克胶子的混合凝聚值与定域的夸克凝聚值之比决定的。我们基于有效的胶子传播子,在三组不同参数下（χ和△）,求解夸克传播子的Dyson—Schwinger方程,计算了定域夸克真空凝聚值和定域夸克胶子混合真空凝聚值。利用计算的凝聚值,得到了QCD真空中夸克的虚度λq。我们的理论预言值与QCD求和规则、格点规范和瞬子模型等的理论计算结果一致。在具体计算中,我们发现对于有效的胶子传播子,（?）其第一项对夸克虚度的贡献是主要的,第二项的贡献可以忽略。
宋丽华[3]（2004）在《核Drell-Yan过程与高能夸克的能量损失》文中研究说明本文首先综述了核子结构函数的核效应及解释核效应的主要理论模型，如π介子盈余模型，夸克集团模型，组分夸克模型，Q2-重新标度模型，双重x-重新标度模型，然后简单介绍了这些理论模型对深度非弹性散射过程，J/Ψ光生过程和Drell-Yan过程核效应的解释以及它们的各自的优缺点。但是，这些模型的致命弱点是它们有唯象引入的可调参数。1998年，K．J．Eskola．（EKS）等人通过拟合l-A深度非弹性散射和E772实验组Drell-Yan过程的实验数据，即用实验模拟的方法首先得到Q02=2.25GeV2的初始能量下的核内核子的部分子分布函数，然后通过DGLAP演化方程得到在10-6≤x≤1，2.25GeV2≤Q2≤104GeV2，A≥2范围内的核内核子的部分子分布函数。2001年，Hirai et al（HKM）提出了对于A≥1的束缚核子在10-9≤x≤1，1GeV2≤Q2≤105GeV2范围内的部分子分布函数。他们首先对轻子与原子核进行深度非弹性散射的实验数据进行x2分析，得到Q02=1GeV2的初始能量下的核内核子的部分子分布函数，然后通过DGLAP方程得到在10-9≤x≤1，1GeV2≤Q2≤105GeV2，A≥1区域内的束缚核子的部分子分布函数。 核Drell-Yan过程类似于深度非弹性散射过程，广泛地应用于研究核内核子结构。1999年，费米实验室在E866实验中用800GeV的质子打击W、Be、Fe核，测量了大的x1和xf区域p-W和p-Be及p-Fe和p-Be的Drell-Yan截面比，第一次在实验上考察了p-A碰撞Drell-Yan过程中能量损失效应。 核Drell-Yan过程中的能量损失效应是不同于束缚核子部分子分布函数核效应的另外一种核效应。本文试图用一种简明的方法来考虑Drell-Yan过程中的能量损失，即令，其中x1表示入射质子中的夸克纵向动量分数，x1′表示考虑能量损失后的入射质子中的夸克纵向动量分数，A表示在原子核A中入射夸克的平均路径长度，Ebeam为入射质子的能量，α为单位长度的能量损失值，考虑能量损失后的核Drell-Yan过程中的微分截面公式为： 本文用Hirai etal提出的束缚核子的部分子分布函数，利用上述考虑能量损失的方法计算并讨论了横坐标为x.的核Drell一Yan过程的微分截面比，结果发现与费米实验室E866组的实验结果符合的很好。另外，本文又用K.J.ESkola.等人得到的束缚核子中的部分子分布函数计算了核Drell一Yan过程中的微分截面比，结果发现在不考虑能量损失时，理论结果与实验数据符合甚好。这一方面验证了p一A碰撞中能量损失的存在，另一方面也说明了在确定束缚核子的部分子分布函数时，所使用的实验数据中不应包括核Drell一Yan过程实验数据，因为核Drell一Yan过程中的实验数据本身就有能量损失的影响。最后，本文还提出了用低能量的质子束以及对核子数A为不同值的多种核子进行实验来进一步研究能量损失效应的建议。
李云德,徐晓梅,刘连寿[4]（2000）在《LHC光生过程中的核遮蔽效应（英文）》文中研究说明给出了关于ＬＨＣ实光子核遮蔽效应的一些结果．证明了遮蔽随光子能量 Ｅｒ的增加而变强．给出了反应过程γ＋ Ａ→Ｖ＋ Ａ中的ρ，ω，φ总截面对质心系能量的依赖性．结果表明，存在一个能量的临界点，在该点以上的核遮蔽强到足可以被测到。
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
| 1 Introduction |
| 2 Formalism |
| 3 Summary |
| 中文摘要 |
| 英文摘要 |
| 目录 |
| 插图目录 |
| 第一章 引言 |
| 第二章 QCD基木理论和部分子之间的强相互作用 |
| 2.1 QCD |
| 2.2 PQCD领头阶(LO)的散射截面 |
| 2.3 PQCD次领头阶(NLO)的散射截面 |
| 2.4 部分子分布函数在核介质中的修正 |
| 2.5 部分子碎裂函数在强作用介质中的修正 |
| 第三章 部分子的喷注淬火效应 |
| 3.1 多重散射的G-W模型 |
| 3.2 GLV的opacity展开 |
| 3.3 LPM效应对能量损失的影响 |
| 3.4 能量损失的细致平衡 |
| 3.5 能量损失的参数化 |
| 第四章 Au+Au碰撞中的光子产生 |
| 4.1 核-核碰撞的几何模型:Hard Sphere and Woods-Saxon distribution |
| 4.2 核-核碰撞中光子的来源 |
| 4.3 核-核碰撞的介质效应 |
| 4.4 部分子喷注在流体QGP介质中的能量损失 |
| 4.5 数值分析 |
| 4.6 本章小结 |
| 第五章 初态核效应对直接光子和中性π介子横动量谱的影响 |
| 5.1 深度非弹性散射与核子结构函数 |
| 5.2 束缚核子的结构函数 |
| 5.3 初态核效应在A+A碰撞中对模型的依赖 |
| 5.4 直接光子和中性π介子横动量谱 |
| 5.5 数值分析 |
| 5.6 本章小结 |
| 第六章 在非微扰QCD真空中夸克的虚度 |
| 6.1 引言—非微扰QCD真空凝聚 |
| 6.2 夸克传播子的Dyson-Schwinger方程 |
| 6.3 QCD真空中夸克的虚度 |
| 6.4 数值结果和误差估计 |
| 6.5 本章小结 |
| 第七章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 发表论文列表 |
| 致谢 |
| 中文摘要 |
| 英文摘要 |
| 第一章 引言 |
| 第二章 核子结构函数的核效应 |
| 2.1 核子-核子深度非弹性散射与核子结构函数 |
| 2.2 轻子-原子核深度非弹性散射与平均核子结构函数 |
| 2.3 EMC效应 |
| 2.4 解释核效应的理论模型 |
| 2.5 两套束缚核子的部分子分布函数 |
| 第三章 高能碰撞轻子对产生的核Drell-Yan过程中的能量损失 |
| 3.1 Drell-Yan过程 |
| 3.2 核Drell-Yan过程中的能量损失效应 |
| 第四章 计算结果与讨论 |
| 4.1 核Drell-Yan截面比随x_1分布 |
| 4.2 对核Drell-Yan过程中能量损失值的讨论 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
